交流阻抗中常相位元件的歸一化問題
現(xiàn)代的
電化學工作站通常都會包含多種電化學研究方法，而這些方法對于改進現(xiàn)有產(chǎn)品和開發(fā)新產(chǎn)品都具有重大意義。在確定這類產(chǎn)品的主要參數(shù)時，電化學工作站中電化學阻抗譜(EIS)研究 方法是重要的技術之一。
交流阻抗譜已經(jīng)廣泛的應用于燃料電池、電池或充電電池、超級電容器、電介質(zhì)以及防腐涂層等研究領域。在這些研究的體系中，從交流阻抗譜中可以發(fā)現(xiàn)類似電容的“能 量儲存元件”，從阻抗譜圖的理論解釋角度看，這類元件的阻抗（ZC）經(jīng)常用理想的電容（C）來描 述 (見公式（1）)。
但是由于樣品和電極的一些物理特性導致了“理論電容C”不能充分地模擬出這些實際體系中的阻抗譜圖。由于理論解析和實際結果之間存在系統(tǒng)誤差，根據(jù)這種情況，就引入了用非理想元件來表征非理想電容的元件—常相位元件(CPE)。常相位元件的使用可以正確的來描述或解釋這類 “能量儲存元件”的電化學阻抗譜中的阻抗特性。
常相位元件(CPE ) 的阻抗計算公式見公式（1）。
然而，CPE元件的單位取決于指數(shù)α的值(見公式1)，為了使不同的CPE元件具有可比性，必須將CPE進行歸一化處理。設置CPE的阻抗（ZCPE）為角頻率ω (=2πf)的函數(shù)，并等于一個理想電容的阻抗(ZC)，阻抗的相應表達式可總結為公式（1）。
(公式1)
歸一化后
（公式2)
我們必須慎重地選擇一個適當?shù)臍w一化頻率（f）。從圖（1）可直接看出，等效電容值是歸一化頻率的函數(shù)。通常情況下，若沒有特別的說明，f=1/2? 就作為默認隱含的歸一化頻率。然而在這樣非常低的頻率時（f=1/2?=0.16Hz）電容的阻抗值不是起主要作用的，這時使用CPE的Yo數(shù)值 計算電容時可能會產(chǎn)生比較大的誤差。
在選定歸一化頻率時，CPE必須是在此頻率的阻抗譜圖中起主要作用的元件，否則就可能造成使用其他占主導作用元件來計算CPE的等效電容值，從而就會產(chǎn)生計算結果誤差。
根據(jù)經(jīng)驗起主導作用的電容特性通常是在較高的頻率范圍內(nèi)，所以設置f=1000Hz作為標準的歸一化頻率便可以得到更佳的近似結果。
圖1 不同指數(shù)a時，從CPE Y0計算出的等效電容值隨頻率的變化
考慮CPE元件與一個電阻并聯(lián)情況下，交流阻抗用公式（3）表達，公式（3）中的χ可以用不同的方式來表達（見表1）
(公式3)
| | 簡單RC并聯(lián) | Cole-Cole-type | CPE (Y0)-type |
| Χ的表達方式 | RC(jω) | α (RCjω) | α R·Y0 (jω) |
表1：公式3中 X的不同情況下的表達方式
因此，根據(jù)CPE的Y0與電阻R并聯(lián)的兩個表達方式，可以得出不受角頻率ω影響的等效電容的表達式。
這個公式有時被叫做DeBrug-formula，能夠從電阻和CPE元件并聯(lián)等效電路中計算出等效電 容值。除了這種二個元件并聯(lián)等效電路外，Randle等效電路也可得到相同的公式來計算電容值。 有關詳細描述，請參考在本文末尾處Hirschorn參考文獻。
